胡晓凡-发言人1(00:00:01):
远短运输内内部的运动时间，每次碰撞可以近似理解成采样的一组瞬时的核子的构型和取向，这样就形成了会造成不同方向的压强梯度，经过经济膨胀，最后会演化成空间的动量构成一起，也下面 epsilon 跟 l。我们关注的就是能否利用测得的末态的观测量来反过来约束原子核的空空间结构。首先我们先简单介绍一下。

胡晓凡-发言人2(00:00:42):
蔬菜和冒菜？

胡晓凡-发言人1(00:00:46):
刚才讲到蔬菜主要可以由空间的课程进行和来表示。右边是，理论计算学家去做光计算的一些，从核结构到初态，然后再经过演化结构分析这个末态，先介绍一下核结构的描述，这是 ws 密度参数化描述，这里给出了做是，核子密度，然后 r 是给出了半密度，三密度半径，第一个，其中有一些参数，比如说贝塔和伽马贝塔能给出4级8级的这些，二阶三阶的曲线，就是像中间这个图还有椭圆系和三角形。这样性质，然后伽马给出了三条内顶轴的相对长度，又像右边伽马可能有的时候就是长轴的，就是长轴，伽马没有的时候就认为是扁轴。然后核结构计算主要有这两个方面。nl 是核格点有标尺子的，

胡晓凡-发言人1(00:02:16):
我是使用特卡罗去关联核子的构型，这个 pgcm 是用不同量子数。来通过叠加不同参考态得到这样的，右图就展示了 pgcm 氧和氖两个核结构的。现在我现在讲一下莫特的观测量，在实验中我们会通过一些观测量来反馈。

胡晓凡-发言人3(00:02:47):
这样的初始性结构。

胡晓凡-发言人1(00:02:49):
第一个就是有信号，最上面那个事情是粒子在，它的控制方位，然后 vn 事实上是傅里叶系数，然后像 vn v2v33，它可以表述二阶和三阶的动量，然后在实验中我们会通过，采用多维关联的方法来测量这样的。也可以看右边，右边这个 vn 和 xn 可以理解成是一个正关系，我们的接着反应。第二个观测量是平，平均横动量及其涨落，

胡晓凡-发言人1(00:03:37):
先看右下角就是横动量是和地垂直是，成正比地垂直，事实上是，横截面的，你可以通过测量这个 pt 的 pt 横动量的涨落去，去看它横向尺寸的信息，然后在具体我们会计算每一个事件的，然后和所有事件的平均去涨落标度 pt 之后，在实验中我们会提取动力学涨落，

胡晓凡-发言人1(00:04:18):
具体会排除相关性。

胡晓凡-发言人2(00:04:25):
减减少成一个抽样问题。

胡晓凡-发言人1(00:04:28):
第三步，第三个关于它的测量，把前两个合起来，这个0系数微分和横动量 delta pt 的拉伸系数，就反映的是流更大的事件，平均横动量会更高，说明影响综合来说会起到。普尔森系数在反映前面的贝塔的同时，还会反映刚才讲的分束分数，伽马好，总结一下，大概是这三个量，在给定模型的平均度下，下面这个式子的这样的一个关系，就可以通过测量这三个末态的观测量去对贝塔和伽马进行一些约束。在具体实验中都会比较两个体积，然后可以减小这个部分的工艺发酵进进入这个重核，重核，然后我们关注的就是它的，形变，这里是用铝合金的一个体系去做。是一个比较长轴，然后低质比较斜面条柱更偏向扁型，我们可以看到右边右下角图。

胡晓凡-发言人1(00:06:02):
八第八的碰撞的话相当于是对长轴的，的前面是一个椭圆，然后是需要大的，看这个 tpt5碰撞是头对头它的横面比较小，刚才说了横面较小的话，它的平均动量就会大一些，然后横面大，平均动量会小一些，所以，这就给了不相关联性，就是它的椭圆流和，平均横动量是不相关的。在实验上是 star 实验，

胡晓凡-发言人1(00:06:43):
也观测到了现象，左图就是它的微度和 lpt 的关系，可以看到油，确实是负相关，然后右图是对于不同中心度去给的测量，也可以看到在中心度接近于零的时候，系数达到负值，这是正常火球随取向所预期的形状和尺寸的情况。同时这个时间，我还计算了三个分公司。来约束贝塔。是结果，可以通过测，这三个观测量去大大兔子，明显是非零的，然后伽马是接近于窗口所对应的零度。进一步可以看三角，三角洲的两个近似关系和椭圆的也是比较像的。可以看到在这个图里面，左边是 v3的，右边是 v3到 pt 的，三角形平方的比值略高于一，然后动量和动量平方差的比略低，就给出了，它有可能是有八极形变的迹象。第二个研究体系是先，它可能是有三种体系，比如说我们刚说的伽马。可以看右下角低能结构给出的计算，可以看到中间星星，贝塔和伽马的一个趋势，

胡晓凡-发言人1(00:08:44):
然后伽马是是大概是上，已经远远偏离，它会有一定的参数。然后同样是对比两个体系，对比的是和新鲜的，他用了不同的参数去计算他刚才提到的，发现其中有一个参数对整体的描述是比较好的。椭圆模式可以约束斜面大小，

胡晓凡-发言人1(00:09:25):
是用微度进行约束。之后，有时候也会研究微负，因为四阶流里面会有二阶的荷载，左下角这个式子。这个四阶的流会有二阶的可以，研究四阶的研究也是可以看到椭圆流的，椭圆结合，这里相当于是刚才的，结果也进行了验证。下一步就是测量流和动量的，一样艾克斯的，它也测量了刚说的表现系数和密度的关系，然后也用一定的初始参数去，进行对比，发现它跟30度比较接近微度约束新的，会复合 pt 的相关去补充三维的信息，然后安德斯的也给出了类似，然后再说氢和，氢和，是氧和氖的体系，

胡晓凡-发言人1(00:10:51):
右边是 pgcm是刚才那张图给出的预测。认为氧是一个就四个 l 法形成，一个正四面体，那是一多再多一个 l 法，就变成保龄球的样子，理论预言说，氧的结构形变会给出微度的增大，然后以及有这样的横动量关联，也有这里是微和 pt 的一些信息。然后这个几个实验都做了这样的分析，然后是 alice alice 也是，用羊羊来的数据，计算了 v2和 v3，发现确实在中心有10%的这样的一个增强的趋势。可以认为椭圆流增强可以支持奶奶比两个更强的四极子，这是安德斯的数据，安德斯的区别是它还算了微负算了，四极子噪音系数做进一步去应用事情。还比较了不同的相同的结构输入可以配合不同的数算模型，可能给出的理论是不一样的。然后 cms 也给了类似的结果。然后 cms 应用了四个疑问的方法。克服去改变转成的方式，然后三个实验都在不同结合度和分析方法上得到了一致的趋势，都支持氢核对氢核结合对能态的一个影响，lcb 比较特殊的就是它是一个多维码实验，

胡晓凡-发言人1(00:13:01):
就可以用，先去撞这些，奶营养这些的例子。性度比较大，所以会在教官工作的范围内都覆盖到我们的大部分的空档区域，右就是保龄球去放保龄瓶，然后。千乃千有这样的一个理论，这两个体系去做比较会这个增强也是增强椭圆流和磁极，目前还没有分析记录，下一个是在上游是没有氧的数据就没有氧，然后用的是氩，所以，有这样的一个例子，就也是在微微度会有增强，然后给出的实验分析是和，预测是比较吻合的，可以更新，可以呈现相近的分布趋势，支持固定靶实验，

胡晓凡-发言人1(00:14:20):
也可以支持对两个形状的敏感性。还有一个大研究，对于奶奶本身结构，刚才我们说奶可能像样子加上一个药，具体这次第5个的如何空间度是怎么样，有更深入的一个研究。

胡晓凡-发言人3(00:14:42):
The boards. 

胡晓凡-发言人1(00:14:42):
两两种候选的是要大家想。

胡晓凡-发言人3(00:14:45):
死了。

胡晓凡-发言人1(00:14:46):
51第一个就是两个12就是阳，第4个12就紧凑，第5个在外侧形成不对称的拉伸，518认为更充分的跟你形成一个双锥结构，我就是润的模型，用第1第2来控制这样的一个距离。这个理论也给出了，就在 lca 上的难，发现仅看 vv2v3是不能候选，不能选出类型的，他们用两种候选去。计算会发现，这个误差带是有重叠的，都和图上的数据，三角形是安的，结果都是和三角形的数据是相等的，除了微微斯可能还要找其他的动态的，有这但是规划的，其实就是去算，不同阶流系数的关系，然后第二个就是刚才讲过的，微微微和 pt 的关系。这里是给出了理论预言，

胡晓凡-发言人1(00:16:14):
可以发现直接判断 nfc 和，肉的正负号就可以比较清楚的区分出这两种初始信息，目前也是没有具体给出实验的分析的，只有预言，然后进一步的也有，lcb 是千百通到了预言，这篇论文也是给出了初始状态，还没有做后续动力学演化。总结一下，高能核碰撞这样核结构的信息，跨越了碰撞的演化，成为了末态粒子中可以观测到的信号，在重核轻变，轻核和 lhc 上都有一定的实际应用好，谢谢大家！

胡晓凡-发言人3(00:17:15):
好，谢谢。

胡晓凡-发言人4(00:17:16):
也有点带来的很好！

胡晓凡-发言人1(00:17:19):
我们有请朱？

胡晓凡-发言人4(00:17:21):
吕涛同学对他报告做一个提问。

胡晓凡-发言人3(00:17:26):
好。首先我对这个也不是很了解，我可能问的比较粗，可以先看一下第8页。关于这个角落，我的理解是这一步，它是相当于是把统计上的角落给截掉？

胡晓凡-发言人1(00:17:54):
是说动力学上的东西？

胡晓凡-发言人3(00:17:59):
不是，比如说足视力的长。

胡晓凡-发言人1(00:18:04):
你的势力的涨幅？

胡晓凡-发言人3(00:18:05):
对就不是以里面的形状导入，就相当于把不统计上的导入写掉了。这样的话，剩下就是我们想要研究的动力学了。

胡晓凡-发言人1(00:18:21):
这就是说这个 cpd？

胡晓凡-发言人3(00:18:24):
那所以比如说把这个剪掉之后，我们可以单纯去研究，比如说刚才说的八法常数这些。

胡晓凡-发言人1(00:18:32):
对。

胡晓凡-发言人3(00:18:33):
这两个资料的话。我们在判定有没有拉到常数，这个时候我们的 h0它是一个复合的结构，它是基于几个模型的这么一个 h0，那这样的话，我们是不是很难去判定有没有常数现象，说我们在 h 零里面同时修改常数数据，有常数这个东西包含我们现在还没有发现。

胡晓凡-发言人3(00:19:07):
我说有点困了，现在是不是还没有声明说函数是否发现？它只是一个可以用来解释目前的观测一个解释，但是不是说它已经被证明发现？

胡晓凡-发言人1(00:19:28):
这个我不是很清楚，他们其实就是，从物理学在做不认可，认为是做他们可能比较在意的，就不要它是空间上是怎么排列的。

胡晓凡-发言人2(00:19:46):
现在是事实是还是没有？

胡晓凡-发言人1(00:19:49):
会发现有很多的理论预言，基态的荷载就是8块四个荷载在这样的地方一块跑，但是还没有实验的这样子。

胡晓凡-发言人3(00:20:08):
谢谢各位老师！

胡晓凡-发言人1(00:20:13):
大家还有问题吗？

胡晓凡-发言人5(00:20:14):
这一点按我的理解，你像这个结构，你阿尔法放在不同的地方的话，它合力是不一样的，这样的能级也不一样，按理来说，你是能算出来能级，它放在哪儿是能量，就是多少，如果你能量高的话，它不稳定吧。当时他会有现象吗？你荷载不同的它排这个地方离得远，排在另一个地方，离得又近，它这个合力肯定是不一样的。这样的话，它你不同的排排排列的结构，能级是不一样的，有的，是基态的话，应该会有一个约束基态的时候，它只能放在哪，或者只能放在哪。结构，它只是一个，

胡晓凡-发言人5(00:21:04):
它是很小范围内的选择。

胡晓凡-发言人1(00:21:05):
对，我的感觉是这个，他给说这两种候选可能都是，符合你刚说的接触。

胡晓凡-发言人2(00:21:21):
我努力本身也很复杂。

胡晓凡-发言人1(00:21:25):
它有很多的参数，你都可以。

胡晓凡-发言人2(00:21:29):
这个问题就是 lcb 的是固定靶实验的时候，为什么一定是一个蓝或者撞铅或者铅去撞？

胡晓凡-发言人3(00:21:38):
反而不是反过来，或者说直接让自己打打打！

胡晓凡-发言人1(00:21:44):
然后用用铅表铅的时候多大？它这个状跟奶同，就看右边保龄球这个图就是如果是奶奶状的话，它可能在非对心碰撞中微度比较大的时候，它就没有什么结果，但是铅和奶撞它在中微度稍微大一点的地方还是有一定的。

胡晓凡-发言人3(00:22:10):
接下来一个问题为什么不可以反过来，我看之前不是也有哪个对撞，为什么没有拿哪个是个对撞铅的功率大能量的问题？

胡晓凡-发言人4(00:22:30):
差异点，所以说我们的公用码时间是安装在顶点探测器之前，因为23b 是一个单臂的探测器最前面。如果换一个千瓦就把速度很大了。

胡晓凡-发言人2(00:22:44):
好，我知道。他要重量大一点，把所有东西都带进去。大家都你碰到之后的。

胡晓凡-发言人3(00:22:50):
主动量要大一些。

胡晓凡-发言人4(00:22:52):
如果发挥好的话，我们最高的数据。

胡晓凡-发言人2(00:22:58):
我把的数理是四个实验一块用 share。

胡晓凡-发言人4(00:23:02):
然后你明天让所有学生都到。然后我们也有奶奶奶数流打了奶奶气的不能打的数据，目前的话这个前，还没有分析出来，可能没有我们天鹅去打的效果好，因为天鹅它拿一个比较大的回去撞撞我们的比较小的靶，有更大的概率，完整的保留靶子。

胡晓凡-发言人1(00:23:39):
谢谢关于解答。

胡晓凡-发言人4(00:23:41):
我问一个问题，那是超类体东西它跟这些偶皮体，次皮体什么的，有没有一个换算？

胡晓凡-发言人1(00:23:49):
他就是描述的是碰撞的，中心度否对心碰撞还是有偏心。

胡晓凡-发言人2(00:23:58):
那通过这一系列实验能得出？

胡晓凡-发言人1(00:24:01):
举个例子，举是通过就是我们刚才说的。通过测量这个 vn 可以测这个末态的，风量的也就是浮叶系数，这个系数是和初态的基模式有关系，这个是可以通过测 vn 去反应所谓的。然后 an 事实上也是刚才说的跟贝塔的有关系。贝塔 n 就是最初 ws，参数化4级大小。

胡晓凡-发言人1(00:24:49):
我们感谢刘坚同学带来的报告。对。

胡晓凡-发言人3(00:24:58):
Cd。

胡晓凡-发言人1(00:25:05):
有了。稍等一下我，我给他。

胡晓凡-发言人2(00:25:31):
直接用键盘欢迎王亚鹏带来报告。然后报告是在农业产生水中，单个的方法是一个两个的是针对几部分解决问题的背景，介绍几种主要的处理方法。为什么一定要在液闪烁水探测器里面进行一些贝塔伽马的实验？我们进行中微子研究的时候说 ibb 反应和中中微子的散射反应确定它的信号。中 ibb 反应的话，它的快信号是正电子贝塔，慢信号是中子的分时获是伽马型的二者进行标记来决定它的电荷和能量。如果用弹性散射来判断它，它的信号是并行的，和贝塔同质的。除此之外，贝塔和伽马也是在探测器里面主要的放性本体。所以我们这些实验都是主要围绕贝塔伽马来进行的。

胡晓凡-发言人2(00:26:51):
贝塔这样的分析里面主要的反应是分为两种，一个是散射，它的散射光在闪烁的探测器里面是电荷中心，它散射光，它的射程是非很短。一般来说，mv 量级的电子，射程只有0.5个厘米，对于我们典型的0点分辨率来说是非常小的，所以可以把它看作一个点。点在液体探测器贝塔，

胡晓凡-发言人2(00:27:22):
也会发出一部分的切伦克夫光，但是切伦克夫光它的发光产额是相对于液闪偏向少的。通常来说是方向层面比较困难，而对于水相探测器来说，同样受限于切伦克夫光的光产额问题。通常来说，探测效率比较大，低能量同样难以确定它的方向的能量。对于伽马来说，它和贝塔的主要区别是伽马是通过康普顿散射来发光。康普顿散射产生新电子。

胡晓凡-发言人2(00:28:03):
可以解释为为多个贝塔，伽马可以认为是多个点叠加在一起，通常在液闪探测器里，它们的伽马的自由程可能是几十个厘米左右。在0.1～2.5电荷范围是我们主要关心的范围，它可能产生只有一两个康普顿电子，它和β的主要能量都保留在第一个放电极里面，它的特征和β是非常相近的。伽马和β非常困难，我们就把它混在一起进行出现了。而水作为两种主要探测器，液闪和水切伦科夫探测器，它们主要由于液闪里，可以看到大量的闪烁光，它的能量分辨率和阈值都比较少。而在水切伦科夫探测器里面，它可以看到明显的切伦科夫光，它往往可以看到比较准确的方向信息。我们进行重建主要是根据观测量来确定粒子的参数。

胡晓凡-发言人2(00:29:25):
观测量，包括每一个 pmt，电荷还有光子的时间 q 和 t，参数就包括我们需要重建的参数，包括粒子的顶点的位置，初始的方向，还有能量种类。所以就是我们这里把它的分销量标记。

胡晓凡-发言人1(00:29:49):
没有。

胡晓凡-发言人2(00:29:49):
使用往往使用一些，自然几何之类的方法进行重建，对。就主要有三种方法进行示例的进行这一类，该项相关识别的层面首先是它的电电荷中心法，电荷中心法是，点亮几个方法。假设我们的发光是一个点源，

胡晓凡-发言人2(00:30:18):
是各向同性发光。我们的 pmt 在周围排布的足够密，这样的就可以给它进行一个球面积分，得到类似于这样一个形式，进行一个电荷的加权，把每个 pmt 的位置进行电荷加权，就可以得到近似得到我们的放光源的我们的顶点的位置。不过，对于大尺寸探测器来说，由于光的衰减。那么在近距离的近处，在接近发光源的位置片，它的接收光子数比，它占比会更多，可能会有一个向边缘的拉伸，中间这个系数理想情况下是2/3，给它加权之后，就要成为1.5的系数，可能会用模拟对它进行一些修正，取到1~1.5之间，对于小尺寸的话，就拉伸效应不太明显，不过在边缘位置，比如说我们一吨的探测器，在直径只有它半径只有0.6m，0.60.65m 左右，在边缘位置可能会有一些全反射，导致电荷中心重建不准。这样一个电荷中心法对于边界的重建精度比较差，它有一个各项逻辑上的展示，不适用于性能，对于性能探测器不太适用。另外下一个的话，飞行时间法，主要利用各种 pmt它的发接收到的电子时间信息，

胡晓凡-发言人2(00:32:14):
把每个通道我们假设有一个0.20，每一个 pmt 位置是二派，把它们做一个距离大概是一个有效的光速，从发光到 pmt 接收到光子的时间，把它们做一个差，进行可以认为差，这个差称为时间残差，因为这个差是。是从差的分布，对于性能分析来说，可以认为是近似为高斯的，对于电场来说还要结合它的，它受到发光时间影响，需要结合它的发光时间进行对光子进行卷积，能得到每一个不同光子数数量可以对应 pdf，给它进行一个分拟合。这样的对于性能多探器来说，没有发光时间的影响，所以它相对的比较准确，但是对于电场探测器来说，会对于发光时间的影响，往往不太准确，只能相对准确，得到一个时间信息。因为一个典型就是 super k 在使用了一个 app 的方法，它是使用就第一步使用对顶点位置进行确定的时候使用飞行时间法。后续的话还会继续用用个用 pmt 的电荷拓扑信息来重建它的新和弧环来确定它的方向。第三是我们最广泛的时候，时间和电荷的3点。我们对于时间和电荷项，我们构建，

胡晓凡-发言人2(00:34:08):
似然函数第一项，我们第一项这里代表的是没有击中的。Pmt它对于这样一个 mu t代表是 pmt它我看到了光子数的期望，第一项的话就是代表是，没有被击中 pmt 似然函数，后面的话就是被击中 pmt它对于这种概率，它的时间性，它的时间质量和电荷质量，这样的话它，扩展性非常好，可以把直接瞬间扩展到多个顶点的情况下，能去是它的计算成本相对要比其他一种方法要高很多，比如说 juno 这个方法，典型的计算时间大概是每个事件要100个时。除了使用每个通道时间和电荷进行之外，进一步的把它解耦出来，比如说用 nmp 这个方法把它计算出来，各个通道每一个光子的时间和电荷，这样的就，逐光子进行光电级别的，实验电荷这里把这里，设的是每一个光电子，它对应的，每一个通道它对应的光电子的数量的似然，还有后面的每一个时间和电荷的似然这样的相对来说会做的更准确，不过目前还没有直接用到数据上。我还有一种是直接对波形进行完整的实验解决，就复杂了很多，目前也没有直接。上述这两种方法，

胡晓凡-发言人2(00:36:09):
我们都需要构建一个相对准确的光学响应模型，我们在顶点的位置和各个 pmt 接收到光子数量分布时间分布上的联系，这样的这样一个光学模型，主要有两种方法，一种是解析法解析的方法，各种立体角衰减，还有响应导入进去，给它列出来一个相对可以解析的函数，另外一种的话就是直接使用 mc 给它暴力列表，直接生成一堆列表，使用时候直接去查询，这样的话逻辑上同样的特别多，这样的方法都需要使用一些光源，比如激光 led 源或者各种刻度源来进行刻度。然后是三种成员方法的对比。因为是电荷中心法，

胡晓凡-发言人2(00:37:08):
它主要适用于液闪项的探测，它的精确度不是很高，只能重建出位置信息，飞行时间，它可以比较准确的识别出它的时间信息。最广泛使用的还是我们这 cnn 的方法。这也是我是最终的产出，比较依赖于模型的构建。尤其是光学响应模型的构建，计算效率较差。我们使用的时候，我们往不是使用单一的方法，而是使用电荷中心或者我们的飞行时间法来提供一定的数值来套入我们最后联合拟合的方法。这里是两个典型的液态和其他的分辨特征。

胡晓凡-发言人2(00:38:10):
是 juno 和。它们顶点分辨大概都是10cm 左右，位置分辨大概是10cm 左右。能量分辨的话就是 juno它的气尺寸更大很多，它比较电荷，同时它的能量分辨率可以达到3.4%，而 super k 要差一点点。对于 super k 使用的方法来说，它是主要是实行了主要进行了方向的呈现。对于10兆电子伏左右的贝塔，它的角度呈现是在 super k它的大概可以达到25度左右，后期升级之后就可以达到22.5左右，这个是推算。此外，除了以上三种传统的方法之外，还有一些使用机器学习的方法，尝试来尝试的主要包括什么 dnn cnn gnn 之类，其中 cnn 和 gnn 会考虑它范围的三维信息，所以运用的相对更多一些。不过机器学习往往对于模型是非常依赖，都可能目前来说并没有直接使用机器学习进行重建，它主要还是用于粒子鉴别之类的。对于粒子鉴别这些对于伽马和贝塔粒子鉴别这一步骤，

胡晓凡-发言人2(00:39:51):
看它的发光特征。伽马能量主要是沉积在按照使用，通过多个康普顿电子来发光，它的能量往往沉积在第一个康普顿电子上面，它的发光特征和贝塔粒子非常接近，所以说伽马和贝塔的鉴别是非常困难，主要有几种方法，

胡晓凡-发言人2(00:40:18):
我是发射拓扑，就是把它使用前面的识别方法变成它的位置。对于伽马射线，它主要它呈现的顶点可以认为是伽马的相冲顶点，伽马的初始位置呈现之后，利用反投影的方法。

胡晓凡-发言人5(00:40:39):
你姐妹。

胡晓凡-发言人2(00:40:41):
还有利用 sd 的那种脉冲形状的方法，对于阿尔法贝塔可以有效的区分，对于伽马的话，对于伽马，它的自由长光也是有几十个因子，发光。不同的发光点，它的信号时间差往往只有几个纳秒，也是比较难区分的。还有一种是使用线和它的散射光分离的方法。往往对需要使用慢延时才能把。散射体的发生后拉可以通过时间窗的截取，把前面的一部分线性光取出来，然后或者使用一些硬件方法，把不同波长的光给区分出来，线性光的，它的光谱会集中在近紫外或者近紫外部分可以通过一些光的。一些帮我分析，用不同的器件来接收，此外还有一些温的符合判定的方法。这里还是我们的？对于一些典型的液闪探测器来说，这也是他们的主要的性能结果。他们这些使用方法，基本上都是一个要使用我们的时间点或者时间点。我们总结三种经验方法，

胡晓凡-发言人2(00:42:28):
包括电荷中心法，时间法，还有电荷时间联合拟合的方法，三个方法通常是一起使用的，前两个提供一些位置和时间方面的初始信息，然后进行再用联合拟合进行，那就用联合的势来进行完整的拟合并行，这样电伽马和贝塔通常是很难区分的，在物理上很接近的，对于机器学习来说，

胡晓凡-发言人2(00:43:00):
目前机器学习还是比较依赖准确的模拟信息还没有直接用上面这样的事情。后续我们定义的设计层面，包括尤其是水相一端，选项可以参考一些 pt 的来进行的重建，500的话有前轮带积分计算算法可以实施。

胡晓凡-发言人3(00:43:30):
好谢谢王亚！

胡晓凡-发言人1(00:43:37):
我们今天的提问者是李宇杰。我想请问一下机器学习大概准确模拟是现在这个模拟是主要是有什么问题吗？

胡晓凡-发言人2(00:43:57):
模拟很难，对于我们这样大型探测器来说，只能完整的拓客，每个光学步骤，比如说我们现在的反射折射，还有散射和吸收这些复杂光学过程，准确的完整的一个下来，这样的，在你一直对遇到信息这里就会有很大的误差，在有很大的系统误差在也是不可解。

胡晓凡-发言人1(00:44:26):
那我想就是有没有之前，因为你这段前面也提到就是有那种光源可以去刻度的数据，它这些数据有可能用来代替你的模拟的数据来训练。

胡晓凡-发言人2(00:44:45):
这些光源的刻度光源，还有一些放线刻度的信息，主要是参与于光学模型的构建，我们之前我们进行时间电荷联合拟合的话，需要准确的光学模型。对于 pt 来说，同样是可以校正一些模拟，这些只能用于校正模拟的参数，而不能直接作为替代完整，我们需要考虑不同的能量粒子类型，

胡晓凡-发言人2(00:45:17):
不同的发射位置，使用刻度是完全不同的。

胡晓凡-发言人1(00:45:21):
你刻度就是可选的，像那样些比较少，就是不能覆盖的。

胡晓凡-发言人2(00:45:27):
流量还有位置信息比较少，只能用于客户一些焊器的参数，不能直接用于完整的机器学习。

胡晓凡-发言人1(00:45:38):
好好好谢谢谢！请问大家还有问题吗？

胡晓凡-发言人4(00:45:47):
我问一个问题，他从缪 i 能呈现出，能反推出西塔。他六六六不是大的也是这个六能不能反推出这个 c？

胡晓凡-发言人2(00:46:11):
我们的重建我们的探测器，针对粒子信息的响应，西塔值就是我们的粒子信息，我们整个重建步骤就是根据 u 来推出西塔。

胡晓凡-发言人1(00:46:26):
那是。

胡晓凡-发言人4(00:46:28):
这就是纯电的目的，对大家。

胡晓凡-发言人1(00:46:36):
我看你前面有一个光子跟相互作用的再往前看，这个地方下一次你说2~10g10兆电子伏不是对产生吗？主要是对产生吗？10兆的电子伏以上对产生？我咋记得两两张电子服，以上就是对战场。康普顿散射就在这 kev 几百 kev 到一兆以下就是康普顿散射。

胡晓凡-发言人4(00:47:24):
是这两个问题。一大家来到以上就要。

胡晓凡-发言人1(00:47:29):
只要大于正负电子对的质量比很快，对产生，就我不知道跟你的原子核有没有关系，你闪烁体里面的原子核是哪种？夜里也删不是？

胡晓凡-发言人2(00:47:45):
主要是这产品是轻度轻微。

胡晓凡-发言人1(00:47:50):
搞得比较轻。请您可以再查一查，谢谢张律师！

胡晓凡-发言人2(00:47:56):
对于我们关心的反应方面信息，咱们是两个三倍以下。

胡晓凡-发言人1(00:48:11):
好谢谢院长，谢谢大家！

胡晓凡-发言人3(00:48:23):
又没有好的看没事了？

胡晓凡-发言人1(00:48:26):
大家电脑发生的。

胡晓凡-发言人2(00:48:29):
是谁登记了是不是？

胡晓凡-发言人1(00:48:34):
23分。

胡晓凡-发言人2(00:48:35):
下次拿个表在这里不吃的就扣扣扣的不交我的钱。